Для расчёта силы, действующей на заряд 1, напряженность поля заряда 2 умножается на заряд 1. Заряд 1 тоже имеет поле, которое одновременно воздействует на заряд 2 с такой же силой. Согласно закону равенства действия и противодействия на заряд 1 должна действовать сила отдачи через собственное поле. Она в точности равна силе воздействия поля второго заряда. Поэтому при равенстве зарядов на заряд 1 должна действовать удвоенная сила 2QQ/r^2. Однако при расчёте ускорения заряда 1 двойка не используется. Это означает, что при расчёте ускорения частицы 1 и записи силы в виде произведения зарядов заряд 1 используется только как объект воздействия внешнего поля, и неявно предполагается, что под действием силы отдачи собственного поля частица не ускоряется. (Это послужило основанием для замены в выражении закона Кулона произведения равных параметров QQ на произведение неравных f s, один из которых характеризует интенсивность (поток) поля частицы, а второй – эффективную площадь, на которую воздействует поле (Теория параметров f,s) [1]. Такая замена позволила увидеть различие полей протона и электрона и отождествить поле протона с гравитационным, а электрона - с электрическим.)
Вывод об ускорении частицы под воздействием только внешнего поля допускает опытную проверку. При образовании атома водорода из протона и электрона две частицы ускоряются навстречу, сближаются до некоторого равновесного расстояния и некоторое время колеблются относительно центра масс связанной системы на частотах, зависящих от внешней силы и инерции частицы. При ускорениях и колебаниях частиц излучаются электромагнитные волны на тех же частотах.
Максимальная частота периодических движений электрона известна, - это частота Ридберга (R = 3,29.10^15 1/c). Частота колебаний протона рассчитывается с учётом вывода об участии в ускорении только внешнего поля и заключения теории параметров f,s об интенсивности центрального поля частицы, пропорциональной его инертной массе. Рассчитаем частоты излучения волн при ускорении и колебаниях протона в атоме водорода в двух вариантах.
Вариант1.
Классическая электродинамика. Действие равно противодействию. Потоки центральных полей протона и электрона равны. Заряды протона и электрона как объекты воздействия внешних полей по величине тоже равны
В этом случае:
- сила, действующая на протон, равна силе, действующей на электрон:
Fe = - Fр ;
- связь максимальных ускорений протона А и электрона а при образовании атома водорода Н: A = a (m/M),
где M, m – инертные массы протона и электрона;
- соотношение максимальных частот излучения протона f и электрона R
f = R (m/M) ; (1)
- предельная частота колебания и излучения протона f = 1,79.10^12 1/с ;
- минимальная длина волны излучения (при скорости волны, равной скорости света)
λ = c/f = 0,0168 см. (2).
Вариант 2.
Электродинамика f,s [1]. Поток поля протона Пр в M/m раз больше потока поля электрона Пе: Пp = - Пe (M/m). Заряды протона и электрона как объекты воздействия полей равны Qp = - Qe. (Sp = Se).
В этом случае:
- внешняя сила, действующая на электрон, и его ускорение Fp = a m ;
- сила, действующая на протон, и его ускорение Fe = - Fp (m/M) = AM ;
Связь ускорений частиц A = a (m/M)^2 .
Связь максимальных частот излучений f = R (m/M)^2 . (3)
В общем случае произвольного иона с инертной массой Mi и иного, чем в атоме водорода, удаления точки равновесия электрона от ядра соотношение частот излучения иона fi и электрона fe
fi = fe (m / Mi )^2 . (4)
В (3)(4) инертная масса электрона m равна 1,24 классической массы. Это следует из вывода аналитического выражения для расчётов ионизационных потенциалов элементов периодической системы [2], в котором потребовалось считать заряд электрона (а значит и инертную массу) в 1,24 раза больше классической величины.
B (3) предельная частота колебаний протона f = 1,50.10^9 1/c.
Соответствующая ей минимальная предельная длина излучаемой волны
λ = с / f = 20 см. (5)
Сравнение длин волн от колебаний протона (2) и (5) приводит к выводу о предпочтительности второго варианта. Длины волн в доли мм нигде при излучениях не выделяются. В отличие от этого электромагнитное излучение на длине волны 21 см хорошо известно в космосе.
Результат сравнения позволяет сделать следующие выводы:
1) ускорение частиц и тел происходит только под действием внешних силовых полей. Сила отдачи собственного поля не приводит к ускорению частицы или тела;
2) поток поля протона в M/m раз больше потока поля электрона и, следовательно, теория f,s ближе к реальности, чем классическая электродинамика;
3) при взаимодействии двух частиц с разными потоками полей и/или с разными значениями эффективных площадей взаимодействия частицы с внешним полем (с разными значениями параметров f,s) сила, приводящая к ускорению одной частицы, не равна по величине такой же силе, действующей на другую частицу, т.е. при расчетах ускорений частиц в общем случае ДЕЙСТВИЕ НЕ РАВНО ПРОТИВОДЕЙСТВИЮ.
При расчётах ускорений макротел при гравитационном взаимодействии действие практически равно противодействию, т.к. параметры f,s элементов макротел приблизительно равны с большой точностью. В то же время различные элементарные частицы обладают различными величинами и/или знаками параметров f,s по определению. При их взаимодействии с внешними полями и между собой действие всегда не равно противодействию.
Последнее следствие важно учитывать при исследованиях неустойчивых элементарных частиц, чьи значения f,s оба неизвестны и в то же время спектр частиц - осколков деления ядер - может быть правильно проинтерпретирован только на основе их знания.
Литература.
1. Электростатика и гравитация как компоненты единого центрального взаимодействия. // В кн. Л.А. Похмельных «Фундаментальные ошибки в физике и реальная электродинамика.» -М.: ИПЦ «Маска». 2012. С. 21-42.
www.physlev.pro .
2. Похмельных Л.А. Аналитическое выражение для расчета ионизационных потенциалов элементов периодической системы. Ж. Прикладная физика. 2002. № 1. 5-24.
- Код ссылки на тему, для размещения на персональном сайте | Показать
