Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Обсуждение новых теорий по физике.
Правила форума
Научный форум "Физика"

Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#1  Сообщение computAI » 07 окт 2022, 10:14

Рассмотрим, какими могут быть полевые «сгустки», движущиеся со скоростью света в определённом направлении с сохранением формы. То есть, компактные образования, способные проходить большие расстояния по сравнению со своими размерами без значительных изменений структуры. В отличие от дипольных излучений, распространяющихся сферически во все стороны. Возможно, такое строение имеют излучения атомов при переходах электронных облаков на менее энергетичные уровни. Обсуждение вопроса, насколько оправдано использование термина «фотон» по отношению к подобным объектам, выходит за рамки данной статьи.

Возьмём за основу уравнения, существование которых в реальном мире обосновано в теме, посвящённой дипольным излучениям: ?

Используются следующие обозначения:
Скалярный потенциал = a
Векторный потенциал = A
Электрическая напряжённость = E
Скорость света в вакууме = c
Производные по времени обозначаются штрихом '

a' = - c^2 · div A
A' = - E - grad a
E' = c^2 · rot rot A

Формулы приводятся в цилиндрической системе координат (ρ,φ,z),
связанной с точкой пространства, где в момент наблюдения находится геометрический центр полевого сгустка.
Положим r^2 = ρ^2 + z^2
Движение происходит вдоль оси z со скоростью света,
при этом строение полевого объекта остаётся неизменным,
то есть, ∂/∂t = - c · ∂/∂z для всех физических величин.
Также должен быть конечным интеграл внутренней энергии по всему пространству, плотность которой выражается формулой:
u = ε0/2 · E^2 + μ0/2 · H^2
где E^2 = Eρ^2 + Eφ^2 + Ez^2, H^2 = Hρ^2 + Hφ^2 + Hz^2
H = 1/μ0 · rot A, B = rot A = μ0 · H
Положим J = rot B = rot rot A

Начнём с математически простейших описаний, возможных с точки зрения упомянутых выше полевых законов. В цилиндрически симметричном случае, когда ∂/∂φ = 0 для всех физических величин.

Основные уравнения при этом разделяются на две независимые друг от друга системы:

1. С кольцевым электрическим полем.

Aφ' = - c · ∂Aφ/∂z = - Eφ
→ Eφ = c · ∂Aφ/∂z
→ ∂Eφ/∂z = c · ∂2Aφ/∂z2
Eφ' = - c · ∂Eφ/∂z = c^2 · Jφ
= c^2 · (- ∂2Aφ/∂z2 - ∂2Aφ/∂ρ2 - ∂Aφ/∂ρ / ρ + Aφ / ρ^2)
→ ∂Eφ/∂z = c · (∂2Aφ/∂z2 + ∂2Aφ/∂ρ2 + ∂Aφ/∂ρ / ρ - Aφ / ρ^2)

Приравнивая ∂Eφ/∂z из двух уравнений, получим
∂2Aφ/∂ρ2 + ∂Aφ/∂ρ / ρ - Aφ / ρ^2 = 0
→ ∂/∂ρ (∂Aφ/∂ρ + Aφ / ρ) = 0
Если Aφ не равняется нулю во всём пространстве,
то ∂Aφ/∂ρ + Aφ / ρ = 0, и Aφ пропорционально 1 / ρ, что даёт бесконечный энергетический интеграл. Значит, такие ненулевые составляющие компактных излучений не могут существовать. При искусственном создании или компьютерном моделировании подобные структуры будут расходиться волнами во все стороны, вместо движения в одном направлении со световой скоростью.

2. С кольцевым магнитным полем.

a' = - c · ∂a/∂z = - c^2 · (∂Aρ/∂ρ + Aρ / ρ + ∂Az/∂z)
→ ∂a/∂z = c · (∂Aρ/∂ρ + Aρ / ρ + ∂Az/∂z)
Aρ' = - c · ∂Aρ/∂z = - Eρ - ∂a/∂ρ
→ Eρ = c · ∂Aρ/∂z - ∂a/∂ρ
∂Eρ/∂z = c · ∂2Aρ/∂z2 - ∂2a/∂ρ/∂z
Az' = - c · ∂Az/∂z = - Ez - ∂a/∂z
→ Ez = c · ∂Az/∂z - ∂a/∂z
∂Ez/∂z = c · ∂2Az/∂z2 - ∂2a/∂z2
Eρ' = - c · ∂Eρ/∂z = c^2 · Jρ
→ ∂Eρ/∂z = c · (∂2Aρ/∂z2 - ∂2Az/∂ρ/∂z)
Ez' = - c · ∂Ez/∂z = c^2 · Jz
→ ∂Ez/∂z = c · (∂2Az/∂ρ2 - ∂2Aρ/∂ρ/∂z - ∂Aρ/∂z / ρ + ∂Az/∂ρ / ρ)
Приравнивая ∂Eρ/∂z из уравнений для Aρ' и Eρ', получаем
c · ∂2Aρ/∂z2 - ∂2a/∂ρ/∂z = c · (∂2Aρ/∂z2 - ∂2Az/∂ρ/∂z)
и приходим к выводу, что a = c · Az, если речь идёт о величинах, уменьшающихся до нуля с выходом расстояния на бесконечность.
Из уравнения для a' тогда следует ∂Aρ/∂ρ + Aρ / ρ = 0,
что значит Aρ = 0, если Aρ не пропорционально 1 / ρ с бесконечным интегралом энергии.
Из уравнения для Az' следует Ez = 0 при a = c · Az
Остаются валидными уравнения:
Eρ = - ∂a/∂ρ = - c · ∂Az/∂ρ
тогда как из ∂Ez/∂z = c · (∂2Az/∂ρ2 + ∂Az/∂ρ / ρ) = 0
следует, что при ненулевом Az должно быть Az пропорционально ln(ρ) и интеграл энергии бесконечен.

Таким образом, не были найдены валидные выражения для полевых образований. Ситуация изменяется, если допустить, что div E ≠ 0 (ненулевая плотность заряда) и ввести дополнительные члены в формулы для E' с использованием поля скорости:
E′ = c^2 · J - grad (E · V) - V · div E
где div E = ∂Eρ/∂ρ + Eρ / ρ + ∂Ez/∂z
в случае с кольцевым магнитным полем, тогда как случай с кольцевым электрическим полем остаётся в рамках прежних выкладок, поскольку там div E = 0
Предположив, что Vz = c во всём пространстве вокруг изолированного полевого объекта, тогда как Vρ = 0 и Vφ = 0,
и поскольку E · V = Ez · c, получим
Eρ' = - c · ∂Eρ/∂z = c^2 · Jρ - c · ∂Ez/∂ρ - 0 · div E
→ ∂Eρ/∂z = ∂Ez/∂ρ - c · Jρ
→ ∂Eρ/∂z = ∂Ez/∂ρ - c · (∂2Az/∂ρ/∂z - ∂2Aρ/∂z2)
Ez' = - c · ∂Ez/∂z = c^2 · Jz - c · ∂Ez/∂z - c · div E
→ ∂Ez/∂z = - c · Jz + ∂Ez/∂z + div E
→ c · Jz = div E
→ c · (∂2Aρ/∂ρ/∂z - ∂2Az/∂ρ2 + ∂Aρ/∂z / ρ - ∂Az/∂ρ / ρ) = div E
При этом остаются верными уравнения
∂a/∂z = c · (∂Aρ/∂ρ + Aρ / ρ + ∂Az/∂z)
Eρ = c · ∂Aρ/∂z - ∂a/∂ρ
Ez = c · ∂Az/∂z - ∂a/∂z
Из выражения для Ez' после подстановок следует:
c · (∂2Aρ/∂ρ/∂z - ∂2Az/∂ρ2 + ∂Aρ/∂z / ρ - ∂Az/∂ρ / ρ)
= ∂Eρ/∂ρ + Eρ / ρ + ∂Ez/∂z = c · ∂2Aρ/∂ρ/∂z - ∂2a/∂ρ2
+ c · ∂Aρ/∂z / ρ - ∂a/∂ρ / ρ + c · ∂2Az/∂z2 - ∂2a/∂z2
→ ∂2a/∂ρ2 + ∂a/∂ρ / ρ + ∂2a/∂z2 = c · (∂2Az/∂ρ2 + ∂Az/∂ρ / ρ + ∂2Az/∂z2)
Что приводит к выводу a = c · Az
Тогда Ez = 0, также ∂Aρ/∂ρ + Aρ / ρ = 0, следовательно Aρ = 0 чтобы избежать бесконечности энергетического интеграла.

В итоге получаем:
a = c · Az, Aρ = 0, Ez = 0
Eρ = - ∂a/∂ρ = - c · ∂Az/∂ρ
Что соответствует и выведенному ранее из Eρ' уравнению
∂Eρ/∂z = ∂Ez/∂ρ - c · (∂2Az/∂ρ/∂z - ∂2Aρ/∂z2)
При этом Bφ = - ∂Az/∂ρ = Eρ/c

Заряд, спин и поляризация

Если смотреть по направлению движения полевого объекта, легко заметить, что в приведённом выше варианте с кольцевым магнитным полем возможна ориентация этого поля по часовой стрелке или против. Соответственно, радиальная напряжённость электрического поля будет направлена от оси z наружу или внутрь к этой оси. Одному типу полевых образований можно приписать условный положительный «спин», второму отрицательный.

Попробуем выяснить, как может уменьшаться интенсивность полей на расстоянии от геометрического центра объекта.
Пусть a = A0 / s, где A0 = амплитудная константа,
и s^2 = R^2 + ρ^2 + z^2, где R = константа масштабирования объекта, возможно имеющая косвенное отношение к условной «длине» волны в экспериментах. Заметим, что ∂s/∂ρ = ρ / s, ∂s/∂z = z / s
Тогда Az = A0 / c / s, Aρ = 0, Eρ = A0 · ρ / s^3, Ez = 0
div E = ∂Eρ/∂ρ + Eρ / ρ = A0 · (2 / s^3 - 3 · ρ^2 / s^5)
Интеграл плотности заряда (делённой на диэлектрическую постоянную) по всему пространству будет равен
∫-∞,+∞∫0,2·π∫0,∞ (2 / s^3 - 3 · ρ^2 / s^5) · ρ ∂ρ ∂φ ∂z = 0
То есть, хотя локально плотность заряда не равна нулю, объект в целом заряжён нейтрально. Что естественно, например, для излучений, возникающих в атомах и молекулах, с учётом законов сохранения, так как находящиеся там частицы не отдадут часть своего заряда.
Вообще, когда E = Eρ = - ∂a/∂ρ, подынтегральное выражение
ρ · div E = ρ · (∂Eρ/∂ρ + Eρ / ρ) = ρ · (- ∂2a/∂ρ2 - ∂a/∂ρ / ρ)
= - ρ · ∂2a/∂ρ2 - ∂a/∂ρ = ∂/∂ρ (- ρ · ∂a/∂ρ)
Вычисляя интеграл ∫0,∞ ρ · div E ∂ρ получим
для ρ = 0 функция - ρ · ∂a/∂ρ = 0,
для ρ = ∞ функция - ρ · ∂a/∂ρ = 0
если ∂a/∂ρ убывает по модулю с расстоянием быстрее, чем 1 / s
Дальнейшее вычисление интегралов по φ и z не изменит нулевой результат. Автором этой статьи было проверено с помощью MathCAD равенство нуля тройного интеграла для a = A0 · ρ^2 / s^3 при Eρ = A0 · (2 · ρ / s^3 - 3 · ρ^3 / s^5), также для a = A0 · ρ^4 / s^5 при Eρ = A0 · (4 · ρ^3 / s^5 - 5 · ρ^5 / s^7), для a = A0 · ρ / s^2, a = A0 · z / s^2, a = A0 / s^2
Нейтрально заряжённым в целом оказывается очень широкий круг подобных объектов, хотя вероятно, полевые образования статистически склонны принимать наиболее простые геометрические формы, с минимальным количеством пространственных экстремумов. Необходимо заметить, что когда a = A0 / s^2 или s фигурирует с ещё более высокими степенями, полевое образование получает значительно большую способность проникать сквозь вещество, чем при a = A0 / s или a = A0 · ρ^2 / s^3
Соответственно, уменьшается вероятность регистрации полевого объекта измерительными приборами. Что может быть схожим с поведением нейтрино в экспериментах.

Поляризованный полевой объект может описываться так:
s^2 = R^2 + X · x^2 + Y · y^2 + Z · z^2
где R, X, Y, Z константы масштабирования
∂s/∂x = X · x / s, ∂s/∂y = Y · y / s, ∂s/∂z = Z · z / s
Если a = A0 / s, где A0 амплитуда
Az = A0 / c / s, Ax = 0, Ay = 0
Ex = A0 · X · x / s^3, Ey = A0 · Y · y / s^3, Ez = 0
Bx = - A0 / c · Y · y / s^3, By = A0 / c · X · x / s^3, Bz = 0
div E = ∂Ex/∂x + ∂Ey/∂y + ∂Ez/∂z
= A0 · (X / s^3 - 3 · X · x^2 / s^5 + Y / s^3 - 3 · Y · y^2 / s^5)
При этом остаются верными все приведённые выше формулы для случая с кольцевым магнитным полем,
E′ = c^2 · J - grad (E · V) - V · div E
Ex' = c^2 · (∂Bz/∂y - ∂By/∂z) - 0 - 0 = 3 · A0 · c · X · Z · x · z / s^5
Ey' = c^2 · (∂Bx/∂z - ∂Bz/∂x) - 0 - 0 = 3 · A0 · c · Y · Z · y · z / s^5
Ez' = c^2 · (∂By/∂x - ∂Bx/∂y) - 0 - c · div E = 0

То есть, может не быть цилиндрической симметрии, при разных X и Y полевой объект будет сплющен или растянут вдоль оси x или y. Сжатие или растяжение вдоль оси z определяется множителем Z. При значительных различиях между координатными множителями возникают структуры с преимущественной ориентацией напряжённостей в одном направлении (и противоположном) на участках с высокой плотностью энергии полей.

Добавлено спустя 22 часа 1 минуту 8 секунд:
Заряд, спин и поляризация

Если смотреть по направлению движения полевого объекта, легко заметить, что в приведённом выше варианте с кольцевым магнитным полем возможна ориентация этого поля по часовой стрелке или против. Соответственно, радиальная напряжённость электрического поля будет направлена от оси z наружу или внутрь к этой оси. Одному типу полевых образований можно приписать условный положительный «спин», второму отрицательный.

Попробуем выяснить, как может уменьшаться интенсивность полей на расстоянии от геометрического центра объекта.
Пусть a = A0 / s, где A0 = амплитудная константа,
и s^2 = R^2 + ρ^2 + z^2, где R = константа масштабирования объекта, возможно имеющая косвенное отношение к условной «длине» волны в экспериментах. Заметим, что ∂s/∂ρ = ρ / s, ∂s/∂z = z / s
Тогда Az = A0 / c / s, Aρ = 0, Eρ = A0 · ρ / s^3, Ez = 0
div E = ∂Eρ/∂ρ + Eρ / ρ = A0 · (2 / s^3 - 3 · ρ^2 / s^5)
Интеграл плотности заряда (делённой на диэлектрическую постоянную) по всему пространству будет равен
∫-∞,+∞∫0,2·π∫0,∞ (2 / s^3 - 3 · ρ^2 / s^5) · ρ ∂ρ ∂φ ∂z = 0
То есть, хотя локально плотность заряда не равна нулю, объект в целом заряжён нейтрально. Что естественно, например, для излучений, возникающих в атомах и молекулах, с учётом законов сохранения, так как находящиеся там частицы не отдадут часть своего заряда.
Вообще, когда E = Eρ = - ∂a/∂ρ, подынтегральное выражение
ρ · div E = ρ · (∂Eρ/∂ρ + Eρ / ρ) = ρ · (- ∂2a/∂ρ2 - ∂a/∂ρ / ρ)
= - ρ · ∂2a/∂ρ2 - ∂a/∂ρ = ∂/∂ρ (- ρ · ∂a/∂ρ)
Вычисляя интеграл ∫0,∞ ρ · div E ∂ρ получим
для ρ = 0 функция - ρ · ∂a/∂ρ = 0,
для ρ = ∞ функция - ρ · ∂a/∂ρ = 0
если ∂a/∂ρ убывает по модулю с расстоянием быстрее, чем 1 / s
Дальнейшее вычисление интегралов по φ и z не изменит нулевой результат. Автором этой статьи было проверено с помощью MathCAD равенство нуля тройного интеграла для a = A0 · ρ^2 / s^3 при Eρ = A0 · (2 · ρ / s^3 - 3 · ρ^3 / s^5), также для a = A0 · ρ^4 / s^5 при Eρ = A0 · (4 · ρ^3 / s^5 - 5 · ρ^5 / s^7), для a = A0 · ρ / s^2, a = A0 · z / s^2, a = A0 / s^2
Нейтрально заряжённым в целом оказывается очень широкий круг подобных объектов, хотя вероятно, полевые образования статистически склонны принимать наиболее простые геометрические формы, с минимальным количеством пространственных экстремумов. Необходимо заметить, что когда a = A0 / s^2 или s фигурирует с ещё более высокими степенями, полевое образование получает значительно большую способность проникать сквозь вещество, чем при a = A0 / s или a = A0 · ρ^2 / s^3
Соответственно, уменьшается вероятность регистрации полевого объекта измерительными приборами. Что может быть схожим с поведением нейтрино в экспериментах.

Поляризованный полевой объект может описываться так:
s^2 = R^2 + X · x^2 + Y · y^2 + Z · z^2
где R, X, Y, Z константы масштабирования
∂s/∂x = X · x / s, ∂s/∂y = Y · y / s, ∂s/∂z = Z · z / s
Если a = A0 / s, где A0 амплитуда
Az = A0 / c / s, Ax = 0, Ay = 0
Ex = A0 · X · x / s^3, Ey = A0 · Y · y / s^3, Ez = 0
Bx = - A0 / c · Y · y / s^3, By = A0 / c · X · x / s^3, Bz = 0
div E = ∂Ex/∂x + ∂Ey/∂y + ∂Ez/∂z
= A0 · (X / s^3 - 3 · X · x^2 / s^5 + Y / s^3 - 3 · Y · y^2 / s^5)
При этом остаются верными все приведённые выше формулы для случая с кольцевым магнитным полем,
E′ = c^2 · J - grad (E · V) - V · div E
Ex' = c^2 · (∂Bz/∂y - ∂By/∂z) - 0 - 0 = 3 · A0 · c · X · Z · x · z / s^5
Ey' = c^2 · (∂Bx/∂z - ∂Bz/∂x) - 0 - 0 = 3 · A0 · c · Y · Z · y · z / s^5
Ez' = c^2 · (∂By/∂x - ∂Bx/∂y) - 0 - c · div E = 0

То есть, может не быть цилиндрической симметрии, при разных X и Y полевой объект будет сплющен или растянут вдоль оси x или y. Сжатие или растяжение вдоль оси z определяется множителем Z. При значительных различиях между координатными множителями возникают структуры с преимущественной ориентацией напряжённостей в одном направлении (и противоположном) на участках с высокой плотностью энергии полей.

Код ссылки на тему, для размещения на персональном сайте | Показать
Код: выделить все
<div style="text-align:center;">Обсудить теорию <a href="http://www.newtheory.ru/physics/polevie-obekti-dvijushchiesya-so-skorostu-sveta-t6561.html">Полевые объекты, движущиеся со скоростью света</a> Вы можете на форуме "Новая Теория".</div>
computAI
 
Сообщений: 24
Зарегистрирован: 02 авг 2022, 18:45
Благодарил (а): 0 раз.
Поблагодарили: 2 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#2  Сообщение Борис Шевченко » 08 окт 2022, 13:01

Ответ на комментарий №1.
computAI писал(а):При значительных различиях между координатными множителями возникают структуры с преимущественной ориентацией напряжённостей в одном направлении (и противоположном) на участках с высокой плотностью энергии полей.

Уважаемый computAI. Это Вы о чем? И что Вы понимаете под "полевыми! сгустками? Так как все поля подчиняются выражению закономерности - E=q₁·q₂/r². С уважением, Борис.
Аватар пользователя
Борис Шевченко
 
Сообщений: 27835
Зарегистрирован: 24 фев 2011, 13:20
Благодарил (а): 0 раз.
Поблагодарили: 266 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#3  Сообщение bocharov » 08 окт 2022, 16:12

Борис Шевченко писал(а):Уважаемый computAI. Это Вы о чем? И что Вы понимаете под "полевыми! сгустками?
Что придумал, то и понимает. И как обычно окажется единственным понимающим своих придумок, в дружном стаде таких же как он.
bocharov
 
Сообщений: 5464
Зарегистрирован: 28 ноя 2009, 10:03
Благодарил (а): 1 раз.
Поблагодарили: 218 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#4  Сообщение computAI » 08 окт 2022, 19:36

Борис Шевченко писал(а):И что Вы понимаете под "полевыми! сгустками?

В самом образном смысле подобие облаков или туманностей, где в центральной части плотность энергии высокая, а на периферии стремится к нулю. Скалярный потенциал убывает с расстоянием по меньшей мере как 1 / r, а в геометрическом центре само собой конечный, "закругляется" некоторым образом, чтобы градиент был равным нулю.
computAI
 
Сообщений: 24
Зарегистрирован: 02 авг 2022, 18:45
Благодарил (а): 0 раз.
Поблагодарили: 2 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#5  Сообщение Александр Рыбников » 08 окт 2022, 23:45

computAI писал(а):Дальнейшее вычисление интегралов по φ и z не изменит нулевой результат...

Африканцы писал(а):Нуль он и в Африке нуль.

computAI писал(а):Нейтрально заряжённым в целом оказывается очень широкий круг ...

Солдатушки писал(а):Наши жёны, пушки заряжёны, вот кто наши жёны

Марш энтузиастов писал(а):Здравствуй, страна героев,
Страна мечтателей, страна ученых!
...

Припев:

Нам нет преград ни в море, ни на суше,
Нам не страшны ни льды, ни облака.
Пламя души своей, знамя страны своей
Мы пронесем через миры и века!
Александр Рыбников
 
Сообщений: 7740
Зарегистрирован: 12 июн 2018, 02:39
Предупреждения: 1
Благодарил (а): 19 раз.
Поблагодарили: 57 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#6  Сообщение Борис Шевченко » 09 окт 2022, 09:05

Ответ на комментарий №4.
computAI писал(а):В самом образном смысле подобие облаков или туманностей

Уважаемый computAI. Спрашивая о полевых сгустках я хотел узнать из чего они состоят. С уважением, Борис.
Аватар пользователя
Борис Шевченко
 
Сообщений: 27835
Зарегистрирован: 24 фев 2011, 13:20
Благодарил (а): 0 раз.
Поблагодарили: 266 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#7  Сообщение computAI » 09 окт 2022, 20:17

Борис Шевченко писал(а):Спрашивая о полевых сгустках я хотел узнать из чего они состоят.

Из упомянутых в статье фундаментальных полей. Точнее, из отличающихся от нулевого состояния, которое по идее присутствует везде в вакууме Вселенной. Носителями сохраняемой энергии при этом являются только напряжённость электрического поля E (D после умножения на электрическую постоянную) и магнитного H (пропорциональна ротору векторного потенциала, B после умножения на магнитную постоянную). Поэтому часто используется термин "электромагнитные волны". Но остальные поля тоже являются объективной физической реальностью, и первичен именно векторный потенциал А, а не его ротор, иногда рассматриваемый в простейших случаях как самостоятельная величина.
computAI
 
Сообщений: 24
Зарегистрирован: 02 авг 2022, 18:45
Благодарил (а): 0 раз.
Поблагодарили: 2 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#8  Сообщение Борис Шевченко » 10 окт 2022, 12:50

Ответ на комментарий №7.
computAI писал(а):осителями сохраняемой энергии при этом являются только напряжённость электрического поля E

Уважаемый computAI. Но почему же? Каждый заряд, то ли электрический, то ли ЭМ, то ли гравитационный является хранителем энергии потенциалов его поля и выражается той же энергией, который обладает сам заряд, сама величина потенциала определяется в соответствии с законом E=q/r. Тогда divq=dϕ·4πr. С уважением, Борис.
Аватар пользователя
Борис Шевченко
 
Сообщений: 27835
Зарегистрирован: 24 фев 2011, 13:20
Благодарил (а): 0 раз.
Поблагодарили: 266 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#9  Сообщение computAI » 10 окт 2022, 19:21

Должно быть явное выражение закона сохранения энергии. Применительно к полям, обычно как производная по времени от плотности энергии равна минус дивергенции некоторого потока.
computAI
 
Сообщений: 24
Зарегистрирован: 02 авг 2022, 18:45
Благодарил (а): 0 раз.
Поблагодарили: 2 раз.

Re: Полевые объекты, движущиеся со скоростью света

Комментарий теории:#10  Сообщение Борис Шевченко » 11 окт 2022, 09:35

Ответ на комментарий №9.
computAI писал(а):Применительно к полям, обычно как производная по времени от плотности энергии равна минус дивергенции некоторого потока.

Уважаемый computAI. В моем понимании закон сохранения энергии начинается с стохастических, синергетический, энергетических возмущений поля потенциальной ЭМ энергии физ. вакуума. Эти возмущения равноэнергетичны как в области положительных, так и отрицательных значений.
То же самое происходит и при образовании ЭМ волны, полуволны ЭМ волны находятся при равных значениях энергии относительно нулевого уровня их образования.
Как продолжение, образование первичного вещества – Э-П пары, которое происходит из двух таких ЭМ волн при образовании ими стоячей волны, которая распадается на две полуволны, одна и которых образует позитрон с положительным значением энергии, а вторая полуволна образует электрон с отрицательным значением энергии с равным количественным соотношением их энергий.
При образовании основного вещества таблицы элементов Менделеева, уже рассматривается закон сохранения энергии как системы, который уже определяется как универсальный, т. е. присущий системам самой различной физической природы.
Если рассматриваемый Вами энергетический поток представляет собой замкнутую систему, то он будет подчинятся этому общему закону d/dt·(mv²/2+U(r)=0. Дело в том, что этот закон определен эмпирически.
Операция дивергенции применяется к сферическим формам системы, а если система является произвольной формы, то в ней трудно будет определять плотность энергии. С уважением, Борис.
Аватар пользователя
Борис Шевченко
 
Сообщений: 27835
Зарегистрирован: 24 фев 2011, 13:20
Благодарил (а): 0 раз.
Поблагодарили: 266 раз.

След.

Вернуться в Физика

 


  • Похожие темы
    Ответов
    Просмотров
    Последнее сообщение

Кто сейчас на форуме

Сейчас этот форум просматривают: Bing [Bot] и гости: 1