В квантовой механике проблемы классической электродинамики обойдены просто: постулирована невозможность излучения фотона с энергией меньше некоторой предельной величины. Однако, в настоящее время отношение к квантовой механике, как к теории претендующей на правильность описания микромира, меняется. Выражаемость постоянной Планка через электродинамические константы физики[1][2] свидетельствует об искусственности всей квантовой концепции, в том числе о недействительности постулата о существовании ненулевого нижнего предела кванта энергии. Вновь открываются вопросы о причинах равновесия электрона на удалении от протона и дискретности частот излучения при формировании или возбуждении атома.
Теория f,s [2] содержит ответы на эти вопросы. Они следуют из изначального принятия существования эфира и представления о центральных полях протона и электрона в виде реальных материальных упругих силовых линий из полимерных диполь-дипольно связанных элементов эфира. В логике теории на удалениях от протона, меньших, чем радиус устойчивого положения электрона в атоме водорода, притяжение электрона по закону Кулона переходит в отталкивание по тому же закону из-за потери центральным полем электрона точечной симметрии вследствие замыкания реальных силовых линий на протон. На устойчивом удалении от протона силы притяжения и отталкивания уравновешены и электрон может радиально колебаться относительно положения равновесия или вращаться. Частота колебания или вращения вычисляются из равенства потенциальной энергии ионизации атома водорода eU и кинетической энергии электрона в положении равновесия
При формировании или возбуждении атома дискретность частот излучения объясняется различием числа силовых линий электрона, замкнутых на протон при различных удалениях электрона от протона и в предположении, что в процессе приближения к положению равновесия число силовых линий, замкнутых на протон увеличивается. В этом случае наблюдаемое снижение интенсивности излучения с ростом частоты естественно объясняется уменьшением числа линий, остающихся свободными. (Объяснение ослабления излучения с увеличением частоты линии является обязательным требованием, предъявляемым к теории, претендующей на правильность описания реальности.)
Частоты излучений при возбуждении атома водорода описываются эмпирической формулой Ридберга для нескольких серий, главной из которых является серия Лаймана
в которой параметр k пробегает значения от единицы до бесконечности и максимальная частота излучения равна постоянной Ридберга
С точки зрения теории f,s формула Ридберга описывает закон замыкания реальных силовых линий электрона на протон. При конечном числе силовых линий электрона
Максимальная излучаемая частота соответствует значению
где
Значение
где 1 ≤
Дробь в скобках обозначает отношение числа силовых линий, не замкнутых на протон
а всё выражение в скобках равно отношению числа силовых линий, замкнутых на протон
Длины волн излучения в серии Лаймана и постоянная Ридберга измерены с большой точностью. Это позволило сравнить зависимости (1) и (2) на лучшее описание реальности [3]. Сравнение было выполнено c использованием значений 40 длин волн серии Лаймана, взятых из [4] при значении постоянной Ридберга из [5].
Результаты сравнений показали, что при использовании зависимости (1) рассчитанные длины волн систематически отклоняются от измеренных на равную величину и что совпадение расчётных значений с измеренными достигается при использовании зависимости (2) со значением
Результат позволяет считать, что полученное число обозначает минимально возможное количество силовых линий у электрона
Большее число линий возможно, если линии входят в связь с протоном группами, а не по одной.
Таким образом, расчеты подтверждают исходное положение теории f,s о реальности, материальности и конечном числе силовых линий центрального поля электрона.
В представлении о реальности силовых линий сила отталкивания, действующая на электрон на удалениях, меньших чем радиус устойчивого положения электрона, предстаёт как возвратная реакция поля электрона на возрастающую деформацию при приближении электрона к протону при замкнутости всех силовых линий на протон. С приближением электрона к протону сила реакции поля на деформацию возрастает по закону Кулона с обратным знаком. (Это подтверждается энергиями электронов бета распадов и максимальной энергией распада нейтрона 782 кэВ.) При числе силовых линий электрона (3) энергия, приходящаяся на одну линию, равна
где
Энергия ионизации атома водорода оказывается связанной c энергией одной линии
С точки зрения теории f,s равенство (4) означает, что энергия ионизации атома водорода идёт на отрыв от протона последних двух силовых линий центрального поля электрона. Почему двух, а не одной, вопрос остаётся открытым.
Литература.
1. Похмельных Л.А. Выражение постоянных квантовой механики через константы электродинамики и неквантовая модель атома водорода. Ж. Прикладная физика. 2005. №1. 21-30.
2. Похмельных Л.А. Фундаментальные ошибки в физике и реальная электродинамика. –М.: ИПЦ «Маска». 2012. 354 с.( http://www.physlev.pro. )
3. Там же. С.249-258.
4. Таблицы физических величин. Под ред. И.К. Кикоина. -М.: Атомиздат. 1976, с.652.
5.Кэй Дж., Леби Т. Таблицы физических и химических постоянных. –М.: Физматлит. 1962. С.211.
6. Похмельных Л.А. Аналитическое выражение для расчета ионизационых потенциалов элементов периодической системы. Ж. Прикладная физика.2002.№ 1. 5-24.
- Код ссылки на тему, для размещения на персональном сайте | Показать